第834章 好久不见，小牛（大结局）(2/4)
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为B＝▽×A，矢量场A成为矢量磁位，因此得到电流分布的A，对A做微分运算就可以得到B。 对▽×▽×A＝μJ化简可得▽^2A＝－μJ，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。 非常简单，也非常好理解。 这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。 “……” 随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道： “小徐，你继续吧，详细解释一下你的这个理论。” 徐云见状再次点了点头，这次没有再用PPT了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书： “某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。” “因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是UHUf＝－∑（ij）tijcifeiAijcj＋h其中Aij＝θi－θj。” “电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数ni＝cifci随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程anat＋aJax＝0，很容易得到流算符……” “在临界温度以下，电子配对形成copper pair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，BCS理论依旧是成立的。” “然后接下来我的思路是……” 说到这里。 徐云刻意顿了顿： “对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔） 早先提及过。 所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。 费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。 它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动，电子对应λ＝h／p，所以在导体中形成驻波。 接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。 哒哒哒…… 徐云拿着粉笔飞快在黑板上写下一行行算式，台下几位大佬则肉眼可见的变得有些凝重了起来。 徐云在这部分的思路很灵性，一般来说在凝聚到bcs基态之后，剩下的就是宏观量子态的讨论了。 也就是大量电子相位杂乱无序分布的波函数由于自发对称破缺，形成了一个确定相位的波函数。 好比是榴莲。 在大多数人常规的认知里，榴莲这玩意儿的食用流程就是开壳后生吃。 但徐云此时的做法却是另辟蹊径，选择了烤榴莲。 而且很有意思的是…… 烤着烤着薛其坤忽然发现，这种做法他喵的似乎还挺好吃的？ “已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域……” “然后利用高斯函数的Fourier变换F{e－a2t2}（k）＝πae－π2k2／a2，以及Poisson求和公式可以得到……” “考虑积分g（s）＝12πi∮γzs－1e－z－1dz，其中围道应该是limk→∞gk（s）＝g（s）……” 徐云将自己此前的推导过程飞快的写到了黑板上，薛其坤等人的眼睛也是越来越亮。 高温超导研究在实验上的困境之一就是强关联电子效应，即电子－电子之间的相互作用不能简单忽略或近似考虑，磁性和电性相互作用同等重要。 例如常规超导体的能隙函数一般是各向同性的s波，但是到了铜氧化物超导体就是各向异性的d波，铁基超导的能隙函数则是s±波为主。 不过徐云搞出这样一手之后，至少在数学角度上这个争议可以杂糅到一起了。 徐云的变换改变了各个格点上占据态相对于空态的相位，即cj→UcjUf＝e－iθjcj。 在一次量子化的表象下，这相当于改变了单粒子局域波函数的相位。 换而言之。 变换后的模型具有张量积的结构，不能混合不同格点的态空间，并且不会混合占据态和空态。 这样一来，就只剩下了有数的幺正变换可供考虑。 在Jordan－Wigner变换所联系的自旋视角下，符合条件的也就那么两三个环路而已…… 这是一个全新的配对机制，而且还不是局域配对那么简单…… 蓦然。 薛其坤院士又想到了去年7月12日，中科院在《自然》发表的那篇有关液氮温区镍氧化物超导体的论文。（／doi.org／10.1038／s41586－023－06408－7） 这可是在继铜氧化物之后，科学家时隔36年发现的第二类突破液氮温度（77 K）的非常规超导家族，而这类超导体就存在一种对应的磁场抑制超导转变现象和正常态的线性电阻行为。 导致这个现象的直观因素是Ni离子的＋2.5价发挥了独特的作用，它的两个不同d轨道分别影响c方向和ab面内的关联电子态，而机理上不是正符合徐云所用的推导吗？ 而此时此刻。 徐云的板书依旧在继续。 “高温超导最惊人的普适性质之一是超导本章未完，点击下一页继续阅读